By Dr. J. Domke, Dr. E. Reimerdes (auth.), Dr. J. Domke, Dr. E. Reimerdes (eds.)

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106. 302 (1859). 2) Nachtraglich wurde von uns die Formel gefunden: H2 (2d die sich den Beobachtungen gut anschlieBt. + 3a) =4 ad, Ableitung der Fundamentalformeln. Beim Eintauchen in eine Fllissigkeit sinkt das Instrument so weit ein, daB sein Druck nach unten den aufwarts wirkenden Kraften des Fllissigkeits- und Luftauftriebs das Gleichgewicht halt, oder, was dasselbe ist, daB seine Masse gleich der Masse der verdrangten Fllissigkeit vermehrt urn die Masse der verdrangten Luft ist. Dabei ist zu berlicksichtigen, daB der am Stengel entstehende kapillare Wulst mit seiner ganzen Masse das Araometer belastet und dadurch in demselben Sinne wirkt, wie die Spindel selbst .

Die physikalische Grundlage der Araometrie. Die Hohe des kapillaren Wulstes Hif3t sich nur in dem Falle einer senkrecht eintauchenden ebenen Platte theoretisch berechnen; bezeichnet H diese Hohe, in mm ausgedruckt, so ist: H = Urn auch die Hohe des an eintauchenden Zylindern ansteigenden Wulstes aus den Kapillaritatskonstanten berechnen zu konnen, hat man Naherungsformeln aufgestellt, von den en wohl die Langbergsche 1) am bekanntesten ist. Sie lautet: 2 a (d - H) = H2 d wo d den Durchmesser des Zylinderquerschnitts bedeutet.

3* 36 Die physikalische Grundlage der Araometrie. wollen. Dann erhalt man den Unterschied in Einheiten des gemessenen In t ervalls. In dem vorhergehenden Beispiel I, welches wir hier erganzen wollen, sei das Araometer in Einheiten der 3. DezimaIstelle geteilt. Die Entfernung der Teilstriche 0,855 bis 0,865 (man wahlt das Intervall so, daB die AbIesestelle etwa in der Mitte liegt) sei mit einem holzernen KantmaBstab gemessen zu 24,5 mm. Die Lange p entspricht demnach einem Dichtenintervall von 0,01.

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